Radiologia Brasileira - Publicação Científica Oficial do Colégio Brasileiro de Radiologia

 

 

INTRODUÇÃO

A garantia da qualidade em tratamentos radioterápicos deve aliar alta precisão nos planejamentos e nas doses prescritas com reprodutibilidade da técnica planejada, documentação minuciosa e cuidadosa dosimetria da situação planejada e do tratamento^(1–3). Características como homogeneidade e exatidão na dose absorvida são absolutamente relevantes para o sucesso de tratamentos clínicos em unidades de cobaltoterapia, especialmente em irradiações do corpo inteiro, que normalmente são combinadas com quimioterapia intensiva e transplante de medula óssea. Pequenos erros na determinação das doses em profundidade podem comprometer órgãos vitais, por exemplo, o pulmão^(4,5).

A determinação das incertezas associadas aos tratamentos radioterápicos evidencia-se totalmente relevante para a garantia da eficiência de tratamentos clínicos. Uma fração considerável desta incerteza reside em características intrínsecas dos métodos e do aparato instrumental utilizado na determinação dos parâmetros dosimétricos, os quais são diretamente aplicados nos cálculos de prescrição de dose absorvida. Em busca da redução das incertezas associadas aos parâmetros dosimétricos, é viável utilizar a simulação Monte Carlo de interação da radiação ionizante com a matéria para identificar, quantificar e corrigir imprecisões advindas dos dosímetros utilizados no controle da qualidade em radioterapia.

Entre os dosímetros mais utilizados em radioterapia encontram-se os dosímetros termoluminescentes (TLDs), com características de número atômico efetivo (Z_efetivo = 8,2) próximo ao da água, alta resolução espacial de detecção (0,9 mm) e baixo custo associado ao seu uso^(6–8). Os TLDs de fluoreto de lítio (LiF) apresentam dependência energética para fótons com energia menor que 662 keV⁽⁹⁾, o que implica a necessidade de correções em leituras realizadas com esses dosímetros quando expostos à radiação de baixas energias. Em medidas de dose absorvida em profundidade⁽¹⁰⁾, por exemplo, aplicadas ao controle de qualidade de irradiações do corpo inteiro⁽⁸⁾, o espectro de feixes de terapia em profundidades de interesse clínico é composto por parcelas de alta energia, para as quais o LiF responde de forma linear, e também por componentes de baixa energia, em que há dependência energética⁽⁹⁾.

A simulação de tratamentos clínicos baseada em método Monte Carlo tem sido largamente utilizada em radioterapia, devido principalmente à exatidão associada ao seu uso⁽¹¹⁾. O código de simulação Monte Carlo PENELOPE se apresenta como uma ferramenta bem estabelecida e eficiente para estudos de espectrometria e dosimetria de feixes clínicos, permitindo a representação geométrica fiel de diversos tipos de aparelhos radioterápicos⁽¹²⁾. O código PENELOPE utiliza bibliotecas de secção de choque de materiais baseadas em normas internacionais⁽¹³⁾, garantindo assim uma representação fidedigna das características de interação dos materiais de interesse dosimétrico.

Neste trabalho são apresentados os espectros de energia de um feixe clínico de cobalto-60 (Co-60) simulados em profundidade na água com o código de simulação Monte Carlo PENELOPE. Mediante análise quantitativa das contribuições em dose das componentes primária e secundária deste feixe, é possível calcular fatores de correção para as leituras de TLDs de LiF-100 em diversas profundidades na água. A contribuição do uso dos fatores de correção em medidas de dose absorvida em TLDs pode ser realizada pela comparação entre as curvas de porcentagem de dose profunda (PDP), construídas com dados experimentais coletados com uma câmara de ionização e com TLDs, cujas respostas foram corrigidas por esses fatores.

 

MATERIAIS E MÉTODOS

Simulação Monte Carlo

As simulações computacionais de interação da radiação ionizante com a matéria foram realizadas com o pacote de simulação Monte Carlo PENELOPE, o qual engloba o código de transporte de partículas PENELOPE e o código de simulação de geometrias quadráticas PENGEOM. Nestas simulações, a fonte foi posicionada a 80 cm do objeto simulador, com uma abertura de 3,57 graus, que proporcionou um campo de radiação de 10 × 10 cm² na superfície do objeto simulador. O espectro primário de fótons é composto por dois picos, de mesma probabilidade de ocorrência, com energias de 1,17 MeV e 1,33 MeV⁽¹²⁾, respectivamente. O objeto simulador foi um cubo de água, homogêneo, com 30 cm de aresta.

Os espectros de fótons em profundidade foram obtidos por meio do uso de detectores de impacto virtuais: pastilhas desenhadas virtualmente, simulando a geometria experimental dos TLDs, em profundidade dentro do objeto simulador, com 150 canais de energia distribuídos uniformemente entre 10 keV e 1,33 MeV. Os detectores de impacto têm a função de contabilizar os fótons que alcançam a profundidade em que o detector foi posicionado, separando em canais e armazenando suas respectivas energias⁽¹³⁾. Desta maneira, a resposta gerada ao final de cada simulação contém a função densidade de probabilidade associada à ocorrência de fótons, separadas por energia, em cada profundidade. A partir dos dados contidos nos arquivos de resposta, foram construídos os espectros totais e de baixa energia em diversas profundidades do objeto simulador. Foi também obtida uma curva de PDP simulada no eixo central do objeto simulador, para a determinação da acurácia do código PENELOPE neste tipo de simulação através da comparação com os dados experimentais de dose em profundidade.

Dados experimentais

As PDPs foram obtidas experimentalmente com uma câmara de ionização cilíndrica, tipo Farmer, de 0,6 cm³, e com TLDs de LiF-100, ambos posicionados em profundidade em um objeto simulador, cúbico, homogêneo de água, com aresta de 50 cm, análogo ao simulado computacionalmente. O campo projetado na superfície do objeto simulador tinha 10 × 10 cm² e encontrava-se a uma distância fonte–superfície (DFS) de 80 cm.

O objeto simulador foi irradiado em uma unidade de cobaltoterapia Siemens Gammatron II S-80, do Setor de Radioterapia do Hospital das Clínicas da Faculdade de Medicina de Ribeirão Preto da Universidade de São Paulo. Os TLDs foram tratados e lidos no Centro de Instrumentação, Dosimetria e Radioproteção da Universidade de São Paulo (Cidra-USP).

Determinação dos fatores de correção por dependência energética

Para cada profundidade foram computados os somatórios das energias do espectro multiplicados pela razão entre os respectivos coeficientes de absorção mássicos (µ_en/ρ) do LiF e da água⁽¹⁴⁾ em duas parcelas: uma com energias no intervalo de 10 keV a 670 keV e outra contendo todas as energias presentes no espectro, ou seja, de 10 keV a 1,33 MeV. O cálculo dos fatores de correção foi realizado como apresentado na equação 1.

 

 

Na equação 1, (µ_en(E_i)/ρ) corresponde à razão entre os coeficientes de absorção mássicos (µ_en/ρ) do LiF e da água para uma energia E_i; P(E_i) é a densidade de probabilidade de ocorrência de partículas com energia E_i na profundidade x, relativa ao espectro total; P_sec(E_i) é a densidade de probabilidade de ocorrência de partículas com energia E_i, renormalizada para o espectro secundário da profundidade x; FC_x é o fator de correção para a leitura do TLD calibrada em dose na profundidade x do objeto simulador.

 

RESULTADOS

Foram obtidos espectros em 24 profundidades diferentes do objeto simulador, em intervalos de 2 mm no primeiro centímetro, a fim de observar o comportamento da região de build-up, e a cada 1 cm em profundidades após o build-up, varrendo toda a extensão do objeto simulador. O espectro total simulado na profundidade de 0,5 cm, mostrado na Figura 1, apresenta uma componente espectral de baixa energia com pico em 220 keV (2,5%) e com expressão percentual total de 5,5%.

 

 

Os espectros secundários simulados para as profundidades de 5,5 cm, 10,5 cm, 20,5 cm e 25,5 cm ao longo do eixo central do objeto simulador são apresentados na Figura 2. As intensidades relativas apresentadas nos espectros simulados têm um máximo na profundidade de 5,5 cm, onde o pico do espectro de baixa energia representa 7% do espectro total. Após esta profundidade, a contribuição do pico de energia, centrado em 220 keV, passa a 5% em 10,5 cm, caindo para 1,4% e 1,2% em 20,5 cm e 25,5 cm, respectivamente. Todavia, a contribuição na deposição em dose vai aumentando, pois a expressão relativa de energias maiores que 220 keV cresce.

 

 

Para a obtenção dos FC_x, foram consideradas as profundidades nas quais havia dados de PDP com ambos os dosímetros (o TLD e a câmara de ionização). A Figura 3A apresenta, graficamente, os valores de PDP medidos com os TLDs, com e sem correção de resposta, juntamente às medidas de PDP feitas com a câmara de ionização e a curva de PDP calculada através da integração dos espectros de energia simulados com o código PENELOPE. As diferenças percentuais entre as leituras de dose absorvida com TLDs, com e sem a aplicação dos FC_x, e medidas com a câmara de ionização estão apresentadas na Figura 3B.

O gráfico na Figura 3A evidencia o código PENELOPE como adequado e acurado para a simulação de espectros em profundidade na água, convalidando a análise espectral apresentada neste trabalho. Pela análise da Figura 3 é possível visualizar o quanto as leituras com TLDs tornam-se mais imprecisas em maiores profundidades, em razão da presença de radiação de baixas energias, o que comprova a necessidade da aplicação dos FC_x. Na Figura 3B fica evidente que os FC_x aproximam as medidas feitas com TLDs das leituras da câmara de ionização, reduzindo discrepâncias de até 3,2% para, no máximo, 0,38%. Os dados numéricos dos FC_x podem ser vistos na Tabela 1.

 

 

DISCUSSÃO

A prática clínica da radioterapia com altos índices de qualidade se embasa principalmente numa dosimetria de referência rigorosa, periódica e reprodutível^(14,15). Corroborando essa afiarmativa, o uso de TLDs na dosimetria em radioterapia se apresenta como uma alternativa complementar à dosimetria de referência, possibilitando testes de controle de qualidade com maior frequência e com relativa simplicidade, sem onerar ou interferir na rotina clínica, demasiadamente⁽¹⁶⁾.

A redução de incertezas e erros associados à dosimetria em radioterapia é um tema foco de inúmeros estudos científicos e clínicos, tendo como maior desafio o fato de que precisão e acurácia dificilmente são encontradas em um único dosímetro⁽¹⁷⁾. O uso de simulação Monte Carlo, combinado com medidas experimentais com TLDs, para determinar parâmetros dosimétricos diretamente se apresenta como uma alternativa precisa e viável frente à necessidade de redução de incertezas e erros em radioterapia. Com a consideração dos fatores de correção apresentados neste trabalho é possível utilizar TLDs de LiF para medidas de PDP em água, com um intervalo de erro relativo à câmara de ionização coerente com os índices recomendados pela literatura de referência em controle de qualidade de feixes radioterápicos.

A análise espectral baseada nos espectros totais e secundários de fótons em profundidade na água, simulados com o código PENELOPE^(18,19), permite o cálculo de fatores de correção que podem ser aplicados de maneira relativamente simples. Os espectros de fótons em profundidade na água permitem observar a existência de baixas energias na profundidade de máxima dose, distribuindo-se entre 30 e 350 keV, região na qual a resposta do LiF tem comportamento não linear e alterna-se entre uma resposta relativa decrescente em energias de 30 a 100 keV e suavemente crescente em energias no intervalo de 100 a 300 keV, aproximadamente.

Em todos os espectros simulados até 15,5 cm dentro do objeto simulador o pico de baixa energia se mantém em 220 keV e a expressão das parcelas com energias de 30 a 300 keV é predominante, o que deixa de ocorrer em profundidades abaixo da metade do objeto simulador, nas quais as probabilidades de ocorrência de partículas com baixa energia passam a se distribuir de forma equânime em um intervalo maior, de 30 a 670 keV.

À medida que a profundidade aumenta, os espectros totais apresentam um maior número de partículas com energias mais baixas, o que desloca a energia média do feixe simulado que atinge aquela profundidade para um valor menor do que a energia média do feixe de Co-60 incidente, que seria 1,25 MeV, comumente considerada para os cálculos de energia absorvida em profundidade na água.

É possível observar que a área dos espectros secundários com energias entre 10 keV e 670 keV se mantém aproximadamente a mesma após a profundidade de build-up, deslocando, portanto, a energia efetiva do espectro secundário que aumenta a dose em cada detector. Este aumento não é devidamente observado em medidas experimentais realizadas com TLDs de LiF, em razão da sua dependência energética de resposta exatamente nesta faixa de energia, o que pode ser observado nas curvas de PDP obtidas com estes dosímetros (ver Figura 3A).

Apesar do decréscimo da energia média com a profundidade ser facilmente visualizado a partir da observação dos espectros simulados, um estudo mais preciso da dose absorvida em uma dada profundidade deve considerar o (µ _en/ρ) correspondente a cada conjunto discreto de partículas com uma dada energia, que são, por sua vez, absorvidos de forma diferente pela água e pelo LiF, gerando doses depositadas diferentes em cada um desses meios. É exatamente observando as parcelas de baixa energia e sua significância em cada profundidade que é possível relacionar as diferenças de absorção entre o meio de interesse, a água, e o material do dosímetro, LiF, aplicando os FC_x determinados neste trabalho.

Quando comparadas, as curvas de PDP obtidas com uma câmara de ionização e com TLDs apresentam uma diferença percentual que aumenta com a profundidade, de 0,2% a 3,2%, se mantendo aproximadamente constante, em torno de 2,5%, para profundidades maiores que 10 cm. Observando ainda que a probabilidade relativa das partículas com baixas energias aumenta com a profundidade no objeto simulador (análise da Figura 2), e considerando-se que o número total de partículas simuladas em cada interação se mantém o mesmo, é fácil notar que o FC_x deve crescer com a profundidade, como mostrado na Tabela 1.

 

CONCLUSÃO

A análise espectral baseada na simulação Monte Carlo de um feixe clínico de Co-60 possibilita o cálculo de fatores de correção satisfatórios para as leituras de dose absorvida em TLDs de LiF. A aplicação dos fatores de correção FC_x nas leituras de TLDs contribui para o aumento da precisão na determinação de parâmetros dosimétricos intimamente associados ao controle de qualidade de feixes clínicos em radioterapia.

Os resultados apresentados neste trabalho podem ser estendidos para diversos protocolos clínicos, a fim de tornar o uso de TLDs mais acurado e rotineiro.

Agradecimentos

Ao Setor de Radioterapia do Hospital das Clínicas da Faculdade de Medicina de Ribeirão Preto (HCFMRP-USP) e ao Centro de Instrumentação Dosimetria e Radioproteção da Universidade de São Paulo (Cidra-USP).

 

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Endereço para correspondência:
Tatiana Marques
Universidade de São Paulo. Avenida Bandeirantes, 3900
Ribeirão Preto, SP, Brasil, 14040-901
E-mail: tatiana.marques@usp.br

Recebido para publicação em 26/3/2009.
Aceito, após revisão, em 15/10/2009.

 

 

* Trabalho realizado no Hospital das Clínicas da Faculdade de Medicina de Ribeirão Preto da Universidade de São Paulo (HCFMRP-USP), Ribeirão Preto, SP, Brasil. Suporte financeiro: Conselho Nacional de Desenvolvimento Científico e Tecnológico (CNPq) e Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior (Capes).