Radiologia Brasileira - Publicação Científica Oficial do Colégio Brasileiro de Radiologia

^VDoutor, Professor Associado do Departamento de Radiologia e Ciências Radiológicas da Universidade de Vanderbilt, Nashville, TN, USA

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INTRODUÇÃO

Em medicina nuclear, a quantificação de imagens cintilográficas⁽¹⁾ (e.g., single photon emission computed tomography - SPECT) é usada tanto para estimar a atividade no corpo de pacientes submetidos a terapia com emissores internos, como para realizar estudos farmacocinéticos para a aprovação de novos radiofármacos^(2,3).

A técnica tomográfica SPECT permite a visualização da distribuição espacial do material radioativo dentro da estrutura de interesse, pois elimina a superposição de dados, o que melhora significativamente o contraste na imagem e permite a detecção de pequenas lesões dentro do corpo do paciente.

Muitos autores avaliaram a acurácia da quantificação de atividade realizada com imagens SPECT através de estudos experimentais^(4-6) , mas os resultados apresentados são de difícil comparação, uma vez que esses trabalhos utilizaram diferentes métodos de reconstrução (com diferentes correções), diferentes valores de atividade e objetos-fonte de diversas formas e tamanhos. Os resultados, no entanto, concordam que, devido ao efeito do volume parcial, a acurácia na determinação do volume e da atividade diminuiu quando pequenos objetos (da ordem de 20 ml ou menor) foram avaliados.

Para caracterizar o erro da quantificação da atividade em função do tamanho do objeto, Koral e Dewaraja⁽⁷⁾ estudaram a acurácia na quantificação da atividade (usando ¹³¹I) de forma sistemática em função do volume do objeto, empregando esferas que variaram de 2 a 100 cm³. Nesse trabalho, os autores utilizaram o chamado coeficiente de recuperação (CR), definido a partir do cálculo da razão entre a atividade calculada e a atividade real contida no objeto, para avaliar o erro na quantificação da atividade, e sugeriram o uso de um fator de correção, calculado como o inverso do fator de recuperação, para realizar a correção da atividade quantificada em pequenos objetos. O trabalho evidenciou, ainda, que a determinação desses fatores é influenciada pelo nível de background e pelo raio de rotação utilizado na aquisição da imagem.

Entretanto, todos esses estudos utilizaram as imagens do ¹³¹I, por ser este um radionuclídeo largamente utilizado, sendo empregado tanto no tratamento de tumores de origem hematológica, como de tumores sólidos⁽⁸⁾.

O objetivo deste trabalho foi determinar os CRs na quantificação da atividade para outros radionuclídeos de interesse na prática clínica: o ¹¹¹In e o ^99mTc. O ¹¹¹In, por ser o substituto do ⁹⁰Y na realização do planejamento pré-terapêutico⁽⁹⁾, e o ^99mTc, por ser utilizado em muitos estudos diagnósticos⁽¹⁰⁾.

 

MATERIAIS E MÉTODOS

A exatidão da quantificação de atividade e os limites de detecção de pequenos objetos foram avaliados não apenas em função do tamanho, mas também em função da atividade nele contida e da presença da atividade de background. Primeiro, colocamos quatro esferas de diferentes diâmetros externos - 1,5; 1,75; 2,5 e 3,0 cm (volumes internos de 1,4; 2,2; 6,0 e 11,5 ml, respectivamente) - dentro de um fantoma Jaszczak (Jaszczak SPECT Phantom - Biodex Medical Systems; Shirley, NY, EUA).

O experimento foi realizado primeiro colocando uma concentração de 74 kBq/ml em cada uma das esferas e água não contaminada no resto do fantoma. A medida da atividade foi realizada utilizando-se um calibrador de dose modelo CRC-15R (Capintec Inc.; Ramsey, NJ, EUA), com resolução de 0,001 MBq, linearidade de 1,1% e acurácia de 2,8%, avaliado para o período de realização dos experimentos.

Para diminuir o erro associado à medida de baixa atividade no calibrador de dose, a concentração foi preparada diluindo-se 37 MBq de ^99mTc em um volume de 500 ml de água. Em seguida, foi separado o volume necessário para cada esfera, obtendo-se os valores de atividade de 103, 163, 444 e 850 kBq para as esferas de 1,4, 2,2, 6,0 e 11,5 ml, respectivamente.

O experimento, então, foi repetido adicionando-se valores de background correspondentes a 0,5% e 1,0% do valor da concentração usada nas esferas. Para tanto, foram usados valores de atividade de aproximadamente 2.400 e 4.800 kBq no volume de 6.393 ml de água que preenche o fantoma Jaszczak. Estes valores são comparáveis aos encontrados em uma situação clínica com 0,1% a 1% de captação em pequenos tumores e aproximadamente 10% de captação em outros tecidos, distribuídos de maneira aproximadamente uniforme no corpo. A Figura 1 mostra uma imagem do fantoma Jaszczak utilizado e uma vista lateral (com o posicionamento das esferas) obtida no experimento realizado com o ^99mTc, para a condição de background equivalente a 1,0% do valor da concentração usada nas esferas.

 

 

O experimento com ^99mTc foi repetido para outros três valores de concentração de atividade nas esferas: 185, 370 e 740 kBq/ml. Para cada valor de concentração, as três condições de background foram repetidas, correspondendo a 0%, 0,5% e 1,0% das concentrações usadas nas esferas.

O experimento completo descrito acima foi então repetido para o ¹¹¹In, usando as mesmas concentrações de atividade nas esferas (74, 185, 370 e 740 kBq/ml) e para as três condições de background (0%, 0,5% e 1,0%). Assim, um total de 24 imagens foi adquirido (quatro diferentes concentrações × três níveis de background × dois radionuclídeos).

Em cada experimento as esferas foram preenchidas utilizando-se uma seringa de 60 ml de volume. O valor da atividade colocada em cada esfera foi calculado medindo-se a diferença de atividade contida na seringa antes e depois de preencher a esfera. A Tabela 1 mostra os valores de referência das atividades usadas nas esferas para a aquisição das imagens planares e SPECT na condição de ausência de background, para cada radionuclídeo utilizado.

 

 

O valor da atividade e a hora da medida foram anotados e uma correção para o decaimento da atividade da fonte foi feita para o horário do início de cada aquisição, usando a equação 1:

onde: A é a atividade final calculada; A₀ é a atividade inicial medida no momento em que a atividade foi colocada na esfera; λ é a constante de decaimento do radionuclídeo; t é o tempo decorrido entre o horário em que a atividade foi medida e o horário do início de cada aquisição de imagem.

Aquisição e reconstrução das imagens

O presente trabalho foi realizado no Departamento de Medicina Nuclear do Centro Médico da Universidade de Vanderbilt (CMUV), em Nashville, TN, EUA. As imagens foram adquiridas utilizando um equipamento híbrido SPECT/CT Infinia Hawkeye 4 (GE Healthcare; Milwaukee, WI, EUA) com dois detectores, equipado com colimador para energia média e propósito geral (medium energy general purpose - MEGP) para o estudo realizado com o ¹¹¹In e para baixa energia e propósito geral (low energy general purpose - LEGP) para o estudo realizado com o ^99mTc.

As imagens foram adquiridas conforme o protocolo clínico normalmente utilizado no CMUV para estudos realizados com o ¹¹¹In e com o ^99mTc, com órbita circular, rotação de 360° com intervalo de 3° (modo step and shoot), tamanho de matriz de 256 × 256 pixels e com um raio de rotação escolhido para ser similar ao usado na imagem de pacientes. A reconstrução das imagens foi realizada com o método iterativo ordered subset expectation maximization (OSEM), com uma iteração e cinco subsets, e a filtração da imagem empregou o filtro Butterworth, com frequência de corte de 10. Um mapa de atenuação, gerado antes da aquisição das imagens SPECT, foi empregado no processo de reconstrução iterativa para a correção de atenuação das imagens. A correção de espalhamento foi realizada com o uso do software Xeleris 2.0 (GE Healthcare; Milwaukee, WI, EUA), empregando janelas de energia definidas de acordo com o mostrado na Tabela 2.

 

 

A quantificação das imagens foi realizada com o emprego do software ImageJ (National Institutes of Health; Bethesda, MD, EUA), com regiões de interesse (regions of interest - ROIs) desenhadas em cada corte da imagem SPECT usando as imagens do mapa de atenuação para determinar o tamanho e a localização das esferas. A atividade foi determinada conforme a equação 2.

onde: Σ_counts é o somatório das contagens obtidas na ROI selecionada sobre a área da fonte em cada projeção; T_aquis é o tempo de aquisição (em segundos); C_system é o fator de calibração do sistema, dado como a taxa de contagem por unidade de atividade (s^-1.Bq^-1), o qual foi obtido a partir de imagens de uma fonte (aproximadamente pontual) no ar, usando as mesmas condições (colimação, tamanho de matriz e correção de espalhamento) empregadas na aquisição das imagens do experimento.

Definição das ROIs e subtração de background

O tamanho e a localização das ROIs desenhadas sobre as regiões das fontes esféricas (Figura 2) foram definidas a partir do uso das imagens dos mapas de atenuação, adquiridas para cada experimento.

 

 

A subtração de background foi realizada conforme descrito na equação 3, com o objetivo de compensar a contribuição das contagens espúrias que aparecem nas imagens SPECT depois do processo de reconstrução. Zingerman et al.⁽¹¹⁾ mostraram que essa contribuição pode ser de até 12% em algumas imagens, mas isto depende do tamanho da fonte e da atividade presente no meio em que a fonte está imersa. Vale ressaltar que esta correção representa um pequeno impacto na quantificação final, uma vez que é realizada apenas nos cortes tomográficos que contêm a imagem da região fonte.

onde: C representa as contagens corrigidas na ROI sobre a área da fonte; C_ROIfonte é o número de contagens obtidas na ROI sobre a área da fonte; C_{ROI.background} é o valor médio das contagens por pixel numa região de background selecionada perto da fonte; S_fonte é a área da fonte em pixels.

 

RESULTADOS

Os valores dos fatores de calibração do sistema determinados experimentalmente foram de 80,5 s^-1.MBq^-1 para o ¹¹¹In e de 61,0 s^-1.MBq^-1 para o ^99mTc. Para analisar a acurácia dos resultados, os valores calculados de atividade foram divididos pelos valores conhecidos de atividade para determinar os CRs, os quais são expressos como razões adimensionais. As Tabelas 3 e 4 apresentam os valores dos CRs determinados para o ¹¹¹In e o ^99mTc, para cada esfera em função das concentrações usadas.

 

 

 

 

Para o ¹¹¹In, os resultados mostram que os valores do CRs foram melhores quanto maiores foram as concentrações usadas, e foram mais pobres quanto maior foi o nível de background usado, evidenciando uma dependência com relação a esses dois fatores.

Para o ^99mTc, os resultados apresentaram as menores variações quando comparados aos valores conhecidos de atividade e não apresentaram dependência com relação às concentrações usadas nas esferas. Porém, pôde-se observar uma tendência à subestimação dos resultados, quando os níveis mais altos de concentração de background foram utilizados.

Como esperado, a acurácia da quantificação da atividade foi mais pobre quanto menor foi o tamanho da esfera, devido ao efeito do volume parcial, o que foi observado de forma mais significativa para as esferas com volume < 6 ml. A Figura 3 mostra as curvas plotadas do inverso dos CRs (1/CR), método sugerido por Koral e Dewaraja⁽⁷⁾ para a corrigir os efeitos do volume parcial em função do volume do objeto. As curvas foram determinadas para cada nível de background separadamente, utilizando os valores do CRs apresentados nas Tabelas 3 e 4.

 

DISCUSSÃO

Diferentemente do esperado, os resultados da quantificação realizada com o ¹¹¹In e o ^99mTc apresentaram algumas discrepâncias, principalmente quando a menor concentração (de 74 kBq/ml) foi utilizada. Para esta situação, os resultados do ¹¹¹In foram subestimados em relação aos resultados apresentados pelo ^99mTc. Para analisar esses resultados, foram avaliadas as densidades de contagens obtidas para as esferas de mesmo tamanho, com a mesma concentração de atividade e inseridas no mesmo nível de background, para ambos os radionuclídeos. Observou-se que as densidades das contagens apresentaram valores similares, todavia, o impacto da subtração de background foi maior para as imagens realizadas com o ¹¹¹In. Considerando que para este experimento a distribuição da atividade de background foi uniforme, atribuiu-se essa diferença à contribuição de fótons espalhados nas proximidades da região da fonte onde as ROI_background foram selecionadas.

Apenas a exatidão dos resultados foi avaliada, pois cada estudo foi realizado apenas uma vez e não foi possível realizar a análise da precisão desses resultados. Assim, a aquisição dessas imagens utilizou o protocolo adotado na rotina do CMUV, para que, dessa forma, as condições avaliadas nos estudos fossem próximas daquelas encontradas em estudos realizados com pacientes neste serviço.

 

CONCLUSÕES

Este trabalho apresenta as curvas do inverso dos coeficientes de recuperação (1/CR) determinadas para o ¹¹¹In e o ^99mTc em função do volume das esferas e para diferentes condições de background. Estudos anteriores apresentaram esses dados apenas para o ¹³¹I. Os resultados mostram a necessidade de se aplicar a correção para compensar o efeito do volume parcial em objetos com volume < 6 ml para ambos os radionuclídeos.

A subtração de background realizada para compensar o efeito das contagens espúrias foi o fator que causou a maior incerteza na quantificação da atividade, sobretudo para os objetos menores. Isto pode ser corrigido realizando-se uma caracterização da influência desse fator na quantificação da atividade em função do tamanho do objeto.

 

REFERÊNCIAS

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Endereço para correspondência:
Dra. Maria Inês C. C. Guimarães
Universidade de São Paulo
Faculdade de Medicina, Departamento de Radiologia
Rua Doutor Ovídio Pires de Campos, s/nº, Cerqueira César
São Paulo, SP, Brasil, 05403-010
E-mail: maria.ines@hcnet.usp.br

Recebido para publicação em 16/9/2009.
Aceito, após revisão, em 10/12/2009.

 

 

* Trabalho realizado Departamento de Medicina Nuclear do Centro Médico da Universidade de Vanderbilt, Nashville, TN, USA.